導語

研發、檢測或加工過程中，你是否常常因為脈沖太長、功率不足而導致實驗結果不理想、加工精度下降？別擔心，超快激光（飛秒?皮秒級）正是為了解決這些瓶頸而誕生的——它憑借極短的脈沖和較高的峰值功率，讓我們得以直接“看到"分子振動、電子遷移甚至量子效應。本文將用通俗易懂的語言，快速梳理超快激光的獨特特性、技術挑戰及常用壓縮手段，幫助你判斷是否需要超快激光系統，并快速選型合適的光學元件。

一、超快激光的獨特特性

核心結論：短脈沖帶來超寬光譜 + 超高峰功率，但也讓系統對光學元件的要求更為苛刻。

圖 1: 支持10ps(綠色)、500fs(藍色)和50fs(紅色)激光脈沖所需的最小光譜帶寬。

圖 2: 激光的平均功率 Pavg, 和峰值功率, Ppeak, 與脈沖持續時間 t的關系示意圖。

二、技術挑戰與對應解決思路

1. 激光損傷閾值 (LDT)

• 挑戰：與納秒激光（LDT≈5?10 J/cm2）相比，超快激光的 LDT 僅為不到 1 J/cm2，原因是脈沖極短，導致非線性多光子吸收和離子化成為主要損傷機制。

圖 3: 激光引起的光學元件表面損傷，如圖此處顯示的損傷，可能會降低激光系統的性能，導致系統失效，甚至引發危險。由于超快激光器的脈沖持續時間極短，超快激光器的損傷機制與長脈沖激光器存在顯著差異。

• 解決思路：

• 選用專為超快激光設計、在相同波長、脈寬、重復頻率下測試過的光學元件。

• 對關鍵元件（如高反鏡、分束鏡）使用 高 LDT 認證 的涂層，以防止在高峰功率下出現局部熔化或損傷。

圖4: 不同脈沖持續時間下激光引起損傷的機制。

2. 色散與脈沖展寬——群延遲色散 (GDD)

• 挑戰：透鏡、窗口、空氣等介質會引入 正 GDD，導致脈沖在傳播過程中被拉長。舉例：10 mm N?BK7 在 800 nm 處會把 50 fs 脈沖拉長約 12%。

• 理論公式：

該式說明，輸入脈沖越短，同等 GDD 的影響越顯著。

• 解決思路：

• 優先使用 低 GDD 材料（如 fused silica），其在可見?近紅外波段的 GDD 極低。

• 采用 專用超快光學（低色散鏡片、空心光纖、超低散射窗口），較大限度降低系統累計 GDD。

3. 脈沖壓縮需求判定

• 指征：

• 成像模糊（多光子顯微、生物活體成像）——脈沖被拉長導致非線性信號下降。

• 加工精度下降（激光微加工、蝕刻）——脈沖拉長削弱材料的非線性閾值，導致切口寬度增大。

• 判定方法：

• 計算系統中所有光學元件的累計 GDD（每塊元件的 GDD 可從材料數據庫查詢）。

• 若累計 GDD 使原本的 10 fs 脈沖被拉伸至 > 150 fs，則必須進行 脈沖壓縮。

圖 5: 多光子顯微鏡實驗中光路的示意圖。

三、脈沖壓縮技術全景速覽

實戰建議：

• 科研實驗：先用棱鏡或光柵壓縮器進行粗調，然后配合一兩塊高色散鏡細調，可在不大幅增加成本的前提下實現亞10 fs 的脈沖。

• 工業生產：若對系統穩定性、調校時間要求較高，建議直接采購預壓縮的完整光學套件（包含低 GDD 鏡片、專用壓縮鏡），省去調試環節。

圖 6: 棱鏡和光柵壓縮器。

四、 選型小貼士——如何挑到合適的超快光學？

1.明確脈沖參數

• 中心波長、脈寬、重復頻率、平均功率、峰值功率。

2.匹配激光損傷閾值

• 選用在相同波長、脈寬、重復率下測試過的光學元件，確保 LDT ≥ 系統峰功率。

3.累計 GDD 評估

• 使用材料數據庫（如 refractiveindex.info）查詢每塊元件的 GDD，累計后與容忍閾值比較。

4.材料優先級

• Fused silica：在可見?近紅外波段 GDD 較低，是可選擇材料。

• 低色散鏡片、空心光纖：如果光路中必須加入透鏡，優先考慮這些低 GDD 選項。

5.壓縮器配置

• 若累計 GDD > 500 fs2，建議配置 棱鏡+高色散鏡 或 光柵+DM 組合；若系統對極短脈沖（≤ 10 fs）敏感，務必使用高色散鏡以控制高階色散。

溫馨提示：在實際安裝前，可先用光學仿真軟件（如 Zemax、Lumerical）模擬光路的色散與功率分布，提前發現潛在瓶頸。

結語 & 行動號召

超快激光以飛秒脈沖 + 千兆瓦峰功率打開了科研與高精度加工的新大門，同時也帶來了光學損傷、色散展開等技術挑戰。只要精準評估脈沖需求、合理選型光學元件、必要時進行脈沖壓縮，就能讓你的實驗或生產線跑得更快、更穩。

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